Чем отличается эдс от напряжения. Эдс и напряжение: что это и в чем разница

Чем отличается эдс от напряжения. Эдс и напряжение: что это и в чем разница

Постоянный электрический ток в цепи вызывается стацио­нарным электростатическим полем (кулоновским полем), кото­рое должно поддерживаться источником тока, создающим посто­янную разность потенциалов на концах внешней цепи. Поскольку ток в проводнике несет определенную энергию, выде­ляющуюся, например, в виде некоторого количества теплоты, необходимо непрерывное превращение какой-либо энергии в электрическую. Иначе говоря, помимо кулоновских сил стацио­нарного электростатического поля на заряды должны действо­вать еще какие-то силы, неэлектростатической природы - сто­ронние силы.

Любые силы, действующие на электрически заряженные час­тицы, за исключением сил электростатического происхождения (т.е. кулоновских), называют сторонними силами.

Природа (или происхождение) сторонних сил может быть раз­личной: например, в гальванических элементах и аккумулято­рах - это химические силы, в генераторах - это сила Лоренца или силы со стороны вихревого электрического поля.

Внутри источника тока за счет сторонних сил электрические заряды движутся в направлении, противоположном действию сил электростатического поля, т.е. кулоновских сил. Благодаря этому на концах внешней цепи поддерживается постоянная разность по­тенциалов. Во внешней цепи сторонние силы не действуют.

Работа электрического тока в замкнутой электрической цепи совершается за счет энергии источника, т.е. за счет действия сто­ронних сил, т.к. электростатическое поле потенциально. Работа этого поля по перемещению заряженных частиц вдоль замкнутой электрической цепи равна нулю.

Количественной характеристикой сторонних сил (источника тока) является электродвижущая сила (ЭДС).

Электродвижущей силой е называется физическая величина, численно равная отношению работыЛд^ сторонних сил по переме­щению заряда ^ вдоль цепи к значению этого заряда:

Электродвижущая сила выражается в вольтах (1 В = 1 Дж/Кл). ЭДС - это удельная работа сторонних сил на данном участке, т.е. работа по перемещению единичного заряда. Напри­мер, ЭДС гальванического элемента равна 4,5В. Это означает, что сторонние силы (химические) совершают работу в 4,5 Дж при перемещении заряда в 1 Кл внутри элемента от одного полюса к другому.

Электродвижущая сила является скалярной величиной, ко­торая может быть как положительной, так и отрицательной. Знак ЭДС зависит от направления тока в цепи и выбора направления обхода цепи.

Сторонние силы не потенциальны (их работа зависит от формы траектории), и поэтому работа сторонних сил не может быть выражена через разность потенциалов между двумя точка­ми. Работа электрического тока по перемещению заряда по про­воднику совершается кулоновскими и сторонними силами, поэто­му полная работа А равна:

Физическая величина, численно равная отношению работы, совершаемой электрическим полем при перемещении положительного

заряда из одной точки в другую, к значению заряда д, называется напряжением V между этими точками:

U=Aкул/q+Aст/q

Учитывая, что

Aкул/q=ф1-ф2=-Dф

т.е. разности потенциалов между двумя точками стационарного электростатического поля, где ф1и ф2 - потенциалы начальной и конечной точки траектории заряда, а

Aст/q=e имеем:

В случае электростатического поля, когда на участке не при­ложена ЭДС (е = 0), напряжение между двумя точками равно разности потенциалов:

Единица напряжения в СИ - вольт (В), В = Дж/Кл. Напря­жение измеряют вольтметром, который подключается парал­лельно тем участкам цепи, на которых измеряют напряжение.

Сейчас ЭДС и напряжение, воспринимается многими в качестве идентичных понятий, у которых, если и предусмотрены некоторые отличительные особенности, то они являются столь незначительными, что вряд ли заслуживают вашего к себе внимания.

С одной стороны, такое положение дел имеет место быть, ведь те аспекты, которые отличают между собой два этих понятия являются столь незначительными, что заметить их вряд ли удастся даже более-менее опытным пользователям. Тем не менее, таковые все же предусмотрены и говорить о том, что ЭДС и напряжение являются совершенно одинаковыми — тоже нельзя.

Что собой представляет ЭДС и почему его часто путают с напряжением?

ЭДС, или электродвижущая сила, как ее принято называть во многих учебниках, представляет собой такую физическую величину, которая характеризует работу каких-либо сторонних сил, присутствующих в источниках постоянного, либо-же переменного тока.
Если говорить об замкнутом проводящем контуре, то следовало бы отметить то, что в случае с ним, ЭДС будет равняться работе сил по перемещению единичного положительного заряда вдоль вышеупомянутого контура. Путают электродвижущую силу и напряжение — не просто так. Как известно, два этих понятия, на сегодняшний день, измеряются в вольтах . При этом, об ЭДС мы можем говорить на любом участке цели, ведь по сути дела — это удельная работа сторонних сил, которые действуют не во всем контуре, а только на каком-то, определенном участке.

Отдельного внимания с вашей стороны, заслуживает то, что у ЭДС гальванического элемента , предусматривается работа сторонних сил, работающих во время перемещения единичного положительного заряда от одного полюса к совершенно другому. Работа этих сторонних сил, напрямую зависит от формы траектории, но не может быть выражена через разность потенциалов. Последнее обуславливается тем, что сторонние силы — не являются потенциальными. Несмотря на то, что напряжение, представляет собой одно из самых незамысловатых понятий, многие потребители до конца не понимают того, что оно собой представляет. Если этого не понимаете и вы, то считаем должным навести для вас некоторые примеры.

Возьмем для наглядности обыкновенный резервуар с водой. Из такого резервуара, должна будет выходить обыкновенная труба. Так вот, высота водяного столба или давление, простыми словами и будет представлять собой напряжение, в то время, как скоростью потока вода, будет являться электрический ток. Ввиду вышесказанного, чем больше будет предусматривается воды в баке, тем большим будет его давление и напряжение, соответственно.

Главные отличия ЭДС от напряжения

Электродвижущей силой, называют напряжение, которое согласно своему определению, является отношением работы сторонних сил, касательно перенесению положительного заряда непосредственно к самой величине этого заряда. Напряжением, в свою очередь, считается уже отношение работы электрического поля, касательно перенесения так называемого электрического заряда. Так, к примеру, если в вашем автомобиле предусмотрен аккумулятор, то его ЭДС всегда будет равна 13 Вольтам. Ну а вот если к вышеупомянутому прибору вы при включенных фарах присоедините еще и вольтметр — прибор, предназначающийся для измерения напряжения, то последний показатель окажется гораздо меньшим, чем 13 Вт. Такая, возможно несколько странноватая тенденция, обуславливается тем, что в аккумуляторе, в качестве сторонних сил, воспринимается именно действие химической реакции. При этом, в автомобиле предусмотрен также и генератор, который во время работы двигателя вырабатывает простой электрический ток.



Ввиду вышесказанного, мы и можем говорить об основных отличительных особенностях ЭДС и напряжения:

  1. ЭДС будет зависеть от самого источника. Ну а вот если говорить мы будет об напряжение, то его показатель, напрямую зависит от того, что подключение и какой ток сейчас течет по цепи.
  2. ЭДС — это физическая величина, которая нужна для того, чтобы характеризовать работу некулоновских сил, а напряжение характеризует работа тока, касательно перемещения заряда последним.
  3. Понятия эти являются разными еще и потому что электродвижущая сила, предназначается для магнитной индукции, в то время, как напряжение, чаще всего используется по отношению к постоянному току.

Чем отличается ЭДС (электродвижущая сила) от напряжения ? Рассмотрим сразу на конкретном примере. Берем батарейку, на которой написано 1,5 вольт. Подключаем к ней вольтметр, как показано на рисунке 1, чтобы проверить, действительно ли батарейка исправна.

Рисунок 1

Вольтметр показывает 1,5 В. Значит, батарейка исправна. Подключаем ее к маленькой лампочке. Лампочка светится. Теперь параллельно лампочке подключаем вольтметр, чтобы проверить: действительно ли на лампочку приходится 1,5 В. Получается схема, показанная на рисунке 2.



Рисунок 2

И тут оказывается, что вольтметр показывает, например, 1 В. Куда потрачены 0,5 В (которые разность между 1,5 В и 1 В)?

Дело в том, что любой реальный источник питания имеет внутреннее сопротивление (обозначается буквой r). Оно во многих случаях снижает характеристики источников питания, но изготовить источник питания вообще без внутреннего сопротивления невозможно. Поэтому нашу батарейку можно представить как идеальный источник питания и резистор, сопротивление которого соответствует внутреннему сопротивлению батарейки (рисунок 3).



Рисунок 3

Так вот, ЭДС в данном примере - это 1,5 В, Напряжение источника питания - 1 В, а разница 0,5 В была рассеяна на внутреннем сопротивлении источника питания.

ЭДС - это максимальное количество вольт, которое источник питания может выдать в цепь. Это постоянная для исправного источника питания величина. А напряжение источника питания зависит от того, что к нему подключено. (Здесь мы говорим только о тех типах источников питания, которые изучаются в рамках школьной программы ).

В нашем примере лампочка с сопротивлением R и резистор соединены последовательно, поэтому ток в цепи можно найти по формуле

И тогда напряжение на лампочке равно

Получается, чем больше сопротивление лампочки, тем больше вольт приходится на нее, и тем меньше вольт бесполезно теряется в батарейке. Это касается не только лампочки и батарейки, но и любой цепи, состоящей из источника питания и нагрузки. Чем больше сопротивление нагрузки, тем меньше разница между напряжением и ЭДС . Если сопротивление нагрузки очень большое, то напряжение практически равно ЭДС . Сопротивление вольтметра всегда очень большое, поэтому в схеме на рисунке 1 он показал значение 1,5 В.

Пониманию смысла ЭДС мешает то, что в быту мы этот термин практически не употребляем. Мы говорим в магазине: «Дайте мне батарейку с напряжением 1,5 вольта», хотя правильно говорить: «Дайте мне батарейку с ЭДС 1,5 вольта». Но так уж повелось…

  • 1.6. Работа электрического поля по перемещению электрического заряда. Циркуляция вектора напряженности электрического поля
  • 1.7. Энергия электрического заряда в электрическом поле
  • 1.8. Потенциал и разность потенциалов электрического поля. Связь напряженности электрического поля с его потенциалом
  • 1.8.1. Потенциал и разность потенциалов электрического поля
  • 1.8.2. Связь напряженности электрического поля с его потенциалом
  • 1.9. Эквипотенциальные поверхности
  • 1.10. Основные уравнения электростатики в вакууме
  • 1.11.2. Поле бесконечно протяженной, однородно заряженной плоскости
  • 1.11.3. Поле двух бесконечно протяженных, равномерно заряженных плоскостей
  • 1.11.4. Поле заряженной сферической поверхности
  • 1.11.5. Поле объёмно заряженного шара
  • Лекция 2. Проводники в электрическом поле
  • 2.1. Проводники и их классификация
  • 2.2. Электростатическое поле в полости идеального проводника и у его поверхности. Электростатическая защита. Распределение зарядов в объеме проводника и по его поверхности
  • 2.3. Электроемкость уединенного проводника и ее физический смысл
  • 2.4. Конденсаторы и их емкость
  • 2.4.1. Емкость плоского конденсатора
  • 2.4.2. Емкость цилиндрического конденсатора
  • 2.4.3. Емкость сферического конденсатора
  • 2.5. Соединения конденсаторов
  • 2.5.1. Последовательное соединение конденсаторов
  • 2.5.2. Параллельное и смешанное соединения конденсаторов
  • 2.6. Классификация конденсаторов
  • Лекция 3. Статическое электрическое поле в веществе
  • 3.1. Диэлектрики. Полярные и неполярные молекулы. Диполь в однородном и неоднородном электрических полях
  • 3.1.1. Диполь в однородном электрическом поле
  • 3.1.2. Диполь в неоднородном внешнем электрическом поле
  • 3.2. Свободные и связанные (поляризационные) заряды в диэлектриках. Поляризация диэлектриков. Вектор поляризации (поляризованность)
  • 3.4. Условия на границе раздела двух диэлектриков
  • 3.5. Электрострикция. Пьезоэлектрический эффект. Сегнетоэлектрики, их свойства и применение. Электрокалорический эффект
  • 3.6. Основные уравнения электростатики диэлектриков
  • Лекция 4. Энергия электрического поля
  • 4.1. Энергия взаимодействия электрических зарядов
  • 4.2. Энергия заряженных проводников, диполя во внешнем электрическом поле, диэлектрического тела во внешнем электрическом поле, заряженного конденсатора
  • 4.3. Энергия электрического поля. Объемная плотность энергии электрического поля
  • 4.4. Силы, действующие на макроскопические заряженные тела, помещенные в электрическое поле
  • Лекция 5. Постоянный электрический ток
  • 5.1. Постоянный электрический ток. Основные действия и условия существования постоянного тока
  • 5.2. Основные характеристики постоянного электрического тока: величина /сила/ тока, плотность тока. Сторонние силы
  • 5.3. Электродвижущая сила (эдс), напряжение и разность потенциалов. Их физический смысл. Связь между эдс, напряжением и разностью потенциалов
  • Лекция 6. Классическая электронная теория проводимости металлов. Законы постоянного тока
  • 6.1. Классическая электронная теория электропроводности металлов и ее опытные обоснования. Закон Ома в дифференциальной и интегральной формах
  • 6.2. Электрическое сопротивление проводников. Изменение сопротивления проводников от температуры и давления. Сверхпроводимость
  • 6.3. Соединения сопротивлений: последовательное, параллельное, смешанное. Шунтирование электроизмерительных приборов. Добавочные сопротивления к электроизмерительным приборам
  • 6.3.1. Последовательное соединение сопротивлений
  • 6.3.2. Параллельное соединение сопротивлений
  • 6.3.3. Шунтирование электроизмерительных приборов. Добавочные сопротивления к электроизмерительным приборам
  • 6.4. Правила (законы) Кирхгофа и их применение к расчету простейших электрических цепей
  • 6.5. Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной и интегральной формах
  • Лекция 7. Электрический ток в вакууме, газах и жидкостях
  • 7.1. Электрический ток в вакууме. Термоэлектронная эмиссия
  • 7.2. Вторичная и автоэлектронная эмиссия
  • 7.3. Электрический ток в газе. Процессы ионизации и рекомбинации
  • 7.3.1. Несамостоятельная и самостоятельная проводимость газов
  • 7.3.2. Закон Пашена
  • 7.3.3. Виды разрядов в газах
  • 7.3.3.1. Тлеющий разряд
  • 7.3.3.2. Искровой разряд
  • 7.3.3.3. Коронный разряд
  • 7.3.3.4. Дуговой разряд
  • 7.4. Понятие о плазме. Плазменная частота. Дебаевская длина. Электропроводность плазмы
  • 7.5. Электролиты. Электролиз. Законы электролиза
  • 7.6. Электрохимические потенциалы
  • 7.7. Электрический ток через электролиты. Закон Ома для электролитов
  • 7.7.1. Применение электролиза в технике
  • Лекция 8. Электроны в кристаллах
  • 8.1. Квантовая теория электропроводности металлов. Уровень Ферми. Элементы зонной теории кристаллов
  • 8.2. Явление сверхпроводимости с точки зрения теории Ферми-Дирака
  • 8.3. Электропроводность полупроводников. Понятие о дырочной проводимости. Собственные и примесные полупроводники. Понятие о p-n – переходе
  • 8.3.1. Собственная проводимость полупроводников
  • 8.3.2. Примесные полупроводники
  • 8.4. Электромагнитные явления на границе раздела сред
  • 8.4.1. P-n – переход
  • 8.4.2. Фотопроводимость полупроводников
  • 8.4.3. Люминесценция вещества
  • 8.4.4. Термоэлектрические явления. Закон Вольта
  • 8.4.5. Эффект Пельтье
  • 8.4.6. Явление Зеебека
  • 8.4.7. Явление Томсона
  • Заключение
  • Библиографический список Основной
  • Дополнительный
  • 5.3. Электродвижущая сила (эдс), напряжение и разность потенциалов. Их физический смысл. Связь между эдс, напряжением и разностью потенциалов

    Физическая величина, равная работе сторонних сил по перемещению положительного единичного заряда вдоль всей цепи, включая источник тока, называется электродвижущей силой источника тока (ЭДС) :


    . (5.15)

    Работа сторонних сил вдоль замкнутой цепи


    , (5.16)

    где E * – напряженность поля сторонних сил.


    . (5.17)

    При движении зарядов в проводнике кроме сторонних сил на них действуют силы электростатического поля (

    ). Следовательно, в любой точке цепи на заряд q действует результирующая сила:

    Работа, совершаемая этой силой на участке 1 – 2,


    (5.19)

    Физическая величина, численно равная работе сторонних и электрических сил по перемещению положительного единичного заряда на данном участке цепи, называется падением напряжения или напряжением на данном участке цепи:


    . (5.20)

    Если на участке цепи отсутствует ЭДС (

    ), то


    . (5.21)

    При  1 -  2 = 0,


    . (5.22)

    Измеряются , U, ( 1 -  2) в системе СИ в вольтах (1 В).

    Лекция 6. Классическая электронная теория проводимости металлов. Законы постоянного тока

    Классическая электронная теория электропроводности металлов и ее опытные обоснования. Закон Ома в дифференциальной и интегральной формах. Электрическое сопротивление проводников. Изменение сопротивления проводников от температуры и давления. Сверхпроводимость. Соединения сопротивлений: последовательное, параллельное, смешанное. Шунтирование электроизмерительных приборов. Добавочные сопротивления к электроизмерительным приборам. Правила (законы) Кирхгофа и их применение к расчету простейших электрических цепей. Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной и интегральной формах. Энергия, выделяющаяся в цепи постоянного тока. Коэффициент полезного действия (КПД) источника постоянного тока.

    6.1. Классическая электронная теория электропроводности металлов и ее опытные обоснования. Закон Ома в дифференциальной и интегральной формах

    Классическая электронная теория проводимости металлов объясняет различные электрические свойства веществ существованием и движением в них так называемых квазисвободных электронов проводимости. Электроны проводимости при этом рассматриваются как электронный газ, подобный идеальному газу молекулярной физики.

    До открытия электронов было экспериментально показано, что прохождение тока в металлах не связано, в отличие от тока в жидких электролитах, с переносом вещества металла. Опыт состоял в том, что через контакт двух различных металлов, например золота и серебра, в течение времени, исчисляемого многими месяцами, пропускали электрический ток. После чего исследовался материал вблизи контактов. Было показано, что никакого переноса вещества через границу различных металлов не наблюдается и вещество по различные стороны границы раздела имеет тот же состав, что и до пропускания тока. Опыты доказали, что атомы и молекулы металлов не принимают участия в переносе электрического тока, но они не ответили на вопрос о природе носителей заряда в металлах.

    Прямым доказательством, что электрический ток в металлах обусловливается движением электронов, были опыты Толмена и Стюарда, проведенные в 1916 г. Идея этих опытов была высказана Мандельштамом и Папалекси в 1913 г.

    Представим себе проводящую катушку, которая может вращаться вокруг своей оси. Концы катушки с помощью скользящих контактов замкнуты на гальванометр. Если находящуюся в быстром вращении катушку резко затормозить, то свободные электроны в проволоке продолжают движение по инерции, в результате чего гальванометр должен зарегистрировать импульс тока.

    Обозначим линейное ускорение катушки при торможении – a . Оно направлено по касательной к поверхности катушки. При достаточно плотной намотке и тонких проводах можно считать, что ускорение направлено вдоль проводов. При торможении катушки к каждому свободному электрону приложена сила инерции F ин = m e a , направленная противоположно ускорению. Под ее действием электрон ведет себя в металле так, как если бы на него действовало эффективное электрическое поле с напряженностью


    . 6.1)

    Поэтому эффективная электродвижущая сила в катушке, обусловленная инерцией свободных электронов,


    , (6.2)

    где L – длина провода на катушке.

    Все точки провода тормозятся с одинаковым ускорением, и поэтому ускорение вынесено за знак интеграла.

    С учетом формулы (6.2) запишем закон Ома для замкнутой цепи в виде


    , (6.3)

    где I – сила тока в замкнутой цепи;

    R – сопротивление всей цепи, включая сопротивление проводов катушки, проводов внешней цепи и гальванометра.

    Количество электричества, протекшее через поперечное сечение проводника в течение времени dt при силе тока I,


    . (6.4)

    Поэтому в течение времени торможения катушки от начальной линейной скорости v o до полной остановки через гальванометр пройдет количество электричества


    . (6.5)

    Значение q определяется по гальванометру, а значения L, R, v o известны. Поэтому можно найти как знак, так и абсолютное значение e/m e . Эксперименты показали, что e/m e соответствует отношению заряда электрона к его массе. Таким образом, было доказано, что наблюдаемый с помощью гальванометра ток обусловлен движением электронов.

    В отсутствие электрического поля в проводниках электроны проводимости движутся хаотично, в произвольных направлениях со скоростями, обусловленными температурой, т.е. с так называемой тепловой скоростью u.

    Через определенный промежуток времени t = , двигаясь по прямой, электрон проводимости может провзаимодействовать с ионом кристаллической решетки или с другим электроном проводимости. В результате такого взаимодействия, а оно считается в классической теории проводимости абсолютно упругим, сохраняются полные импульс и энергия, а величина и направление скорости движения могут измениться. Предельным является случай, когда через время, равное  (время свободного пробега), направление скорости теплового движения электрона проводимости изменяется на противоположное. Время свободного пробега зависит от природы вещества и тем меньше, чем чаще происходят взаимодействия. Между соударениями (взаимодействиями) со скоростью u ничего не происходит.

    При наложении электричес-кого поля с напряженностьюE под действием силы F = eE эле-ктроны проводимости приобре-тают некоторое ускорение a и направленное движение с изме-няющейся скоростью от v o = 0 до v = v max за время t = .

    Изменение скорости направленного движения электрона проводимости происходит до его взаимодействия (рис. 6.1). В результате взаимодействия эта скорость так же может измениться как по величине, так и по направлению.

    Если в единице объема проводника n электронов проводимости, которые в некоторый момент времени t обладают скоростью v , то можно определить заряд, прошедший через некоторую площадку S, расположенную перпендикулярно направлению скорости движения электронов проводимости:


    , (6.6)

    где - средняя скорость упорядоченного движения электронов проводимости.

    Сила (величина) тока в проводнике в этом случае


    . (6.7)

    Плотность тока проводимости


    . (6.8)

    В векторной форме


    . (6.9)

    Согласно (6.8) для определения плотности электрического тока в проводнике необходимо определить среднюю скорость упорядоченного движения электронов проводимости.

    Средняя скорость упорядоченного движения в данном случае может быть определена по формуле


    , (6.10)

    т.к. в начальный момент времени t=0, когда отсутствует электрическое поле, v o =0.

    Максимальная скорость упорядоченного движения, которую приобретает электрон под действием электрического поля за время свободного пробега,


    ,

    где a – ускорение, приобретаемое электроном проводимости под действием электрического поля;

     – время пробега электрона проводимости от взаимодействия до взаимодействия.

    На основании второго закона Ньютона F = ma, где F - кулоновская сила,


    ;


    ;


    . (6.11)

    Для средней скорости упорядоченного движения электронов проводимости получим


    . (6.12)

    Зная среднюю скорость теплового движения электронов проводимости и среднее расстояние, проходимое ими от взаимодействия до взаимодействия, можно определить время между двумя последующими взаимодействиями:


    . (6.13)

    Сделав подстановку и необходимые преобразования, для плотности тока проводимости будем иметь


    , (6.14)

    где

    - удельная электропроводность металла проводника.

    В векторной форме


    . (6.15)

    Выражения (6.14) и (6.15) являются математической формой записи закона Ома в дифференциальной форме.

    Закон Ома в дифференциальной форме справедлив для любых проводников, любых токов, характеризует плотность тока проводимости в любой точке проводника.

    Из закона Ома в дифференциальной форме можно получить закон Ома в интегральной форме для замкнутой (или полной) цепи. Для чего выражение (6.15) умножим на величину элементарного участка цепи dl:


    ,

    где ;;

    .

    Таким образом, имеем



    ;

    . (6.16)

    Проинтегрировав выражение (6.16) по замкнутому контуру L, получим


    , (6.17)

    где

    – сопротивление внешнего и внутреннего участков цепи;


    –ЭДС, действующая в замкнутой цепи, численно равная циркуляции вектора напряженности поля сторонних сил;


    –разность потенциалов между двумя рассматриваемыми точками замкнутой цепи.

    Для замкнутой цепи

    ( 1 -  2) = 0;

    .

    Таким образом, имеем


    или

    , (6.18)

    где R 1 – сопротивление внешнего участка цепи;

    r – внутреннее сопротивление источника тока.

    Из формулы (6.18)


    . (6.19)

    Следовательно, ЭДС уравновешивает падение напряжения во внешней и внутренней цепи и тем самым обеспечивает непрерывное движение электронов проводимости.

    Если цепь не замкнута и в ней отсутствует ЭДС, то


    , а

    . (6.20)

    Выражения (6.18) и (6.20) являются математической формой записи закона Ома, соответственно, для полной (замкнутой) цепи и участка цепи, который был открыт им экспериментально. Сила тока в цепи прямопропорциональна ЭДС (напряжению на участке цепи) и обратно пропорциональна сопротивлению цепи.



    top